ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ. Цепи с параллельными ветвями широко применяются в электротехнике

Цепи с параллельными ветвями широко применяются в электротехнике, электронике и радиотехнике. Для расчета и анализа таких цепей применяют: метод векторных диаграмм, метод проводимостей, комплексный метод и другие.

Самым простым, но наименее точным является метод векторных диаграмм. Рассмотрим его применение на примере цепи с двумя ветвями. Пусть имеется цепь с двумя ветвями содержащая в одной ветви резистор и индуктивную катушку, а в другой - конденсатор (рис.6).

Рис.6. Схема электрической цепи с параллельным соединением ветвей

Токи параллельных ветвей определяют по закону Ома

I1=U/Z1; I2=U/Z2,

где ; Z2= XC – полные сопротивления соответствующих ветвей.

Ток неразветвленной части цепи равен геометрической сумме токов параллельных ветвей:

.

По этому уравнению в масштабе строят векторную диаграмму и определяют из нее величину тока I и его фазовый сдвиг по отношению к напряжению сети U.

В цепях с параллельными ветвями построение векторной диаграммы начинают с вектора напряжения , так как оно одинаково для всех ветвей. В масштабе напряжения mU (В/см) из нулевой точки в положительном направлении оси абсцисс откладывается вектop напряжения . Затем в масштабе тока mI (А/см) строятся соответствующие векторы токов параллельных ветвей.

Ток активно-индуктивной ветви I1 отстает от напряжения на угол

;

поэтому вектор этого тока откладывают под углом j1, относительно вектора напряжения по часовой стрелке (рис.7).

Ток I2- емкостный ток. Он опережает напряжение на угол j2 = 90°. Вектор тока I2откладывают относительно напряжения против часовой стрелки под углом jС = 90°.

Геометрически складывая векторы токов и находят вектор тока и угол j на который этот ток сдвинут по фазе относительно напряжения.

Рис. 7. Векторная диаграмма для параллельных ветвей

Для аналитического расчета и анализа цепей с параллельными ветвями применяют метод проводимостей. По этому методу расчет токов, напряжений и мощностей ведут не через сопротивления, а через проводимости: активную, реактивную и полную. Кроме того, векторы токов раскладывают на две составляющие, одна из которых называется активной и совпадает по фазе с напряжением, а вторая - реактивной и опережает напряжение (при емкостном характере) или отстает (прииндуктивном характере) от него по фазе на 90°.

Рис. 8. Вектора активных и реактивных токов в параллельных ветвях

На диаграмме, изображенной на рис.8, показаны активные и реактивные составляющие токов для цепи, показанной на рис.6.

Ток I2- чисто емкостный, то есть реактивный, поэтому I2=IP2. Токи I1 и I имеют одинаковые активные составляющие Ia1 и Ia, но разные реактивные составляющие IР1, IР2.

По напряжению источника и параметрам цепи активная и реактивная составляющие тока любой ветви могут быть определены по следующим формулам, например для первой ветви:

;

где - активная проводимость первой ветви, 1/Ом = См; R1=R+RК; - реактивная проводимость первой ветви, 1/Ом = См.

Ток первой ветви , где - полная проводимость первой ветви, 1/Ом = См.

Аналогично определяют токи для других ветвей, длянашей схемы (рис.6).

g2=0; .

Полная проводимость второй ветви



.

Ток второй ветви .

Для тока не разветвленной части цепи реактивная составляющая , а активная , тогда

,

где g=g1+g2- активная, проводимость всей цепи; b=b1-b2- реактивная проводимость всей цепи.

При нахождении реактивной проводимости всей цепи следует иметь в виду, что для индуктивных ветвей реактивная проводимость положительна, а для емкостных ветвей реактивная проводимость отрицательна. То же относится и к реактивным составляющим токов.

- полная проводимость всей цепи.

Выражение представляет собой закон Ома для цепи с параллельным соединением ветвей.

Если цепь содержит несколько параллельно соединенных резисторов, индуктивностей и емкостей, то полная проводимость определится как

.

Углы сдвига фаз соответствующих токов относительно входного напряжения U определяются соотношениями:

; ; .

Мощности могут быть определены через проводимости по выражениям:

-активная мощность , Вт;

-реактивная мощность , ВАр;

-полная мощность , ВА.

Для цепей синусоидального тока с параллельными ветвями, содержащими в одной ветви индуктивность, а в другой - емкость, возможен резонанс токов. Это такой режим, при котором ток в не разветвленной части цепи и напряжение совладают по фазе. Условие резонанса токов - равенство реактивных проводимостей индуктивной и емкостной ветвей, то есть bL = bC. В режиме резонанса токов цепь обладает следующими свойствами:

, то есть цепь обладает только активной проводимостью.

ток и напряжение совпадают по фазе.

- ток в цепи имеет наименьшее значение. Если при bL=bC. и g=0,то общий ток цепи будет равен нулю.

S=P; Q = QL-QC = 0, то есть в цепь поступает только активная энергия, а внутри контура, образованного индуктивной и емкостной ветвями, идет непрерывный обмен реактивной энергией между индуктивностью и емкостью, без потребления ее от сети (видеальном случае).

Резонанс токов широко применяется в электроустановках для повышения коэффициента мощности. С этой целью параллельно индуктивным приемникам электрической энергии подключают батарею конденсаторов, уменьшая тем самым реактивные токи, циркулирующие по проводам, и снижая потери энергии в проводах.

В радиотехнике резонанс токов применяется в заградительных фильтрах, не пропускающих токи определенной частоты.

В данной работе резонанс токов достигается изменением емкости. Изменение токов в цепи и коэффициента мощности (cosj)показано на рис.9.

Рис. 9. Зависимость коэффициента мощности и токов в цепи с параллельными ветвями от емкости


1941587181708989.html
1941616696160154.html
    PR.RU™